ما هو التكنيكولور الممتد الكمي

اقرأ في هذا المقال


تعمل بوزونات هيغز الابتدائية مهام أخرى مفيدة وهامة، ففي النموذج القياسي، تكون الكواركات واللبتونات التي لا تحتوي على بالضرورة؛ لأنها تتحول تحت SU (2) ⊗ U (1) على شكل أزواج أعسر وفردات أيمن، ويتضاعف الزوجان هيجز مع هذه الفرميونات.

التكنيكولور الممتد

  • عندما يتم تطوير قيمة توقع الفراغ، فإنه ينقل هذا الانكسار الكهروضعيف إلى الكواركات واللبتونات، فيمنحهم كتلهم المرصودة، وبشكل عام تعتبر الفرميونات الكهروضعيفة إيجنستات فردية وليست إيجنستات جماعية، لذا فإن هذه العملية تحفز أيضًا مصفوفات الخلط التي لوحظت في التفاعلات الضعيفة للتيار المشحون.
  • في تكنيكولور الممتد هناك حاجة أخرى، حيث يجب أن يعمل على توليد كتل الكوارك والليبتون، إذ أن الاحتمال الطبيعي الوحيد، الذي يتجنب على المرء إدخال الحجميات الأولية، هو تكبير TC للسماح للتقنيات بالاقتران مع الكواركات واللبتونات، ويتم تحفيز هذا الاقتران بواسطة بوزونات قياس للمجموعة الموسعة.
  • عند واحد أو أكثر من المقاييس العالية Λ ETC، يتم تقسيم ETC إلى TC، والكواركات واللبتونات تظهر كفرميونات مفردة TC، وعندما تصبح α TC ( μ ) قوية على مقياس Λ TC ≈ EW، فإن مكثف الفرميونية {\ شريط {T}} ت⟩TC≈4πFEW3{\displaystyle \langle {\bar {T}}Tangle _{\text{TC}}\approx 4\pi F_{\text{EW}}^{3}}نماذج.
  • إن المكثف هو قيمة توقع الفراغ الخطي التقنية {\ شريط {T}} ت، وتستند القيم هنا إلى تحليل الأبعاد الجانبي لمكثف الكوارك في QCD، ومن الممكن أن يكون صحيحً إذا رتب من حيث الحجم{\ displaystyle q _ {\ text {L}} (\ mathrm {or} \، \، \ ell _ {\ text {L}}) \ rightarrow T _ {\ text {L}} \ rightarrow T _ {\ text {R }} \ rightarrow q _ {\ text {R}} \، (\ mathrm {or} \، \، \ ell _ {\ text {R}})}.

حيث {\displaystyle q_{\text{L}}(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{L}})ightarrow T_{\text{L}}ightarrow T_{\text{R}}ightarrow q_{\text{R}}\,(\mathrm {or} \,\,\ell _{\text{R}})}يمكن التقدم بواسطة الكتلة الديناميكية للتكنولوجيا من خلال الإشعاع وإعادة امتصاص بوزونات ETC التي تكون كتلتها ETC ETC Λ ETC  أكبر بكثير من TC، حيث أصبحت الكواركات واللبتونات تحتوي كتلًا تقريبًا.

{\ displaystyle (2) \ qquad m_ {q، \ ell} (M _ {\ text {ETC}}) \ almost {\ frac {g _ {\ text {ETC}} ^ {2} \ langle {\ bar {T }} T \ rangle _ {\ text {ETC}}} {M _ {\ text {ETC}} ^ {2}}} \ almost {\ frac {4 \ pi F _ {\ text {EW}} ^ {3} } {\ Lambda _ {\ text {ETC}} ^ {2}}} \ ،.}

  • ({\ displaystyle \ langle {\ bar {T}} T \ rangle _ {\ text {ETC}}}) تمت إعادة تطبيع مكثف التكني فيرميون على مقياس كتلة بوزون ETC، حيث تصبح العلاقة هنا:

{\ displaystyle (3) \ qquad \ langle {\ bar {T}} T \ rangle _ {\ text {ETC}} = exp {\ left (\ int _ {\ Lambda _ {\ text {TC}}} ^ {M _ {\ text {ETC}}} {\ frac {d \ mu} {\ mu}} \ gamma _ {m} (\ mu) \ right)} \، \ langle {\ bar {T}} T \ rangle _ {\ text {TC}} \ ،،}

  • حيث أن γ م ( μ ) هو البعد الشاذ للخط الثنائي تكني فيرميونتي {\ شريط {T}} ت {\ شريط {T}} تعلى مقياس (μ)، والتقدير الثاني للمعادلة الثانية يعتمد على افتراض أنه، كما يحدث في QCD، تصبح α TC ( μ ) ضعيفة وليست أعلى بكثير من TC، بحيث يكون البعد الشاذ m من {\ شريط {T}} ت {\ شريط {T}} تصغير هناك.

شارك المقالة: